The Separation Distance of the Diffraction Peak Angle between Main Planes (hkl) As an Indicator of the Orthorhombicity of the GdBa2Cu3O7-? Phase Crystal Lattice Structure

The Separation Distance of the Diffraction Peak Angle between ……..

(I Komang Wahyu Surya Permana, dkk)

Jarak Pisah Sudut Puncak Difraksi Antara Bidang (hkl) Utama Sebagai Indikator Keorthorhombikan Struktur Kisi Kristal Fase GdBa₂Cu₃O_7-δ

The Separation Distance of the Diffraction Peak Angle between Main Planes (hkl) As an Indicator of the Orthorhombicity of the GdBa₂Cu₃O_7-δ Phase Crystal Lattice Structure

I Komang Wahyu Surya Permana¹, Made Sumadiyasa¹, Windarjoto^{1 1}Program Studi Fisika, Fakultas Matematika dan Ilmu Pengetahuan Alam, Universitas Udayana, Kampus Bukit Jimbaran, Badung, Bali, Indonesia 80361

Email: [email protected], *[email protected], [email protected]

Abstrak – Keothorhombikan suatu struktur kisi kristal ditunjukkan oleh adanya perbedaan nilai parameter kisi a, b dan c. Penelitian ini bertujuan untuk menunjukkan bahwa nilai jarak pisah antara sudut puncak difraksi kedua bidang (hkl) yang paling dekat sama dengan nilai orthorhombisitas struktur kristal pada fase GdBa₂Cu₃O_7-δ. Untuk tujuan tersebut, dalam penelitian ini telah disintesis senyawa Gd₀,₈₅La₀,₁₅Ba_2-xSr_xCu₃O_7-sdengan variasi x = 0,00, 0,05, 0,10, 0,20, 0,30 dan 0,50. Sampel disintesis menggunakan metode reaksi padatan dengan pencampuran basah, disinteringpada suhu 900 ^oC selama 12 jam. Dari hasil analisis spektrum XRD dengan software Match-3 dan Rietica didapatkan bahwa, dengan bertambahnya kandungan Sr pola perubahan nilai jarak pisah sudut puncak difraksi bidang (hkl) terdekat hasil pengukuran dan perhitungan sama dengan pola perubahan nilai keorthorhombikan. Hasil pengukuran dan perhitungan nilai jarak pisah antara sudut puncak difraksi untuk bidang (020) dan (200) hampir sama dengan sepersepuluh dari nilai keorthorhombikan. Dengan demikian, nilai jarak pisah antara sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) terdekat dapat digunakan sebagai indikator keorthorhombikan struktur kristal fase GdBa₂Cu₃O_7-δ.

Kata kunci: Senyawa Gd₀,₈₅La₀,_l5Ba_2-xSr_xCu₃O_7-δ, jarak pisah puncak difraksi Δ2θ, orthorhombic, tetragonal, orthorhombic splitting (OS), parameter kisi a dan b.

Abstract – The orthorombicity of a crystal lattice structure is indicated by the difference in lattice parameter values a, b and c. This study aims to show that the split distance value between the angles of the diffraction peaks of the two planes (hkl) closest is the same as the orthorombicity value crystal structure on the GdBa2Cu3O7-δ phase. For this purpose, in this study, a compound Gd_0,85La_0,15Ba_2-xSr_xCu₃O_7-δ has been synthesized with variations of x = 0.00, 0.05, 0.10, 0.20, 0.30 and 0.50. Samples were synthesized using a solid reaction method with wet mixing, sintered at a temperature of 900°C for 12 hours. From the results of XRD spectrum analysis with Match-3 and Rietica software, it is found that by the increasing the content of Sr the pattern of changes in the value of the split distance the angles of the diffraction peaks of (hkl) planes closest, the measurement and calculation results are the same with the changing pattern of the orthorombicity value. The measurement and calculation results, the split distance value between the diffraction peaks angle for the plane of (020) and (200) is almost equal to one-tenth of the orthorombicity value. Thus, the split distance value between the angles of the diffraction peaks of the two (hkl) planes closest can be used as an indicator of the orthorombicity a GdBa₂Cu₃O_7-δ phase crystal structure.

Key word:  Gd₀,₈₅La₀,ι₅Ba_2-xSr_xCu₃O_7-δ compound, diffraction peak separation distance Δ2θ,

orthorhombic, tetragonal, orthorhombic splitting (OS), lattice parameters a and b.

• 1.    Pendahuluan

Semenjak ditemukannya superkonduktor fase YBCO telah banyak dilakukan penelitian baik aspek metode sintesis, sifat-sifat fisika, kimia, maupun aplikasinya. Dalam penelitian-penelitian tersebut sampel dikarakterisasi XRD, Dari karakterisasi XRD dilakukan analisis sudut dan intensitas dari puncak-puncak (peaks) difraksi dari suatu bidang difraksi Bragg (hkl) karakteristik dari suatu kristal. Pada tahun 1987 Aravinda dkk. [1] menunjukkan bahwa superkonduktor fase YBCO memiliki dua fase, yaitu fase non-

superkonduktif dengan struktur unit sel tetragonal (space group P4m2) dan fase superkonduktif dengan struktur unit sel orthorhombik (space group Pmmm) seperti diperlihatkan pada Gambar 1 [2].

Gambar 1. Struktur unit sel kristal YBa₂Cu₃O_7-δ: (a) orthorhombik dimana posisi O(5) kosong, (b) tetragonal [2].

Sebagaimana diperlihatkan pada Gambar 1, struktur unit sel kristal YBa₂Cu₃O_7-δ terdiri atas 7 lapisan (layer) yang ditumpuk dengan urutan -CuOx – BaO – CuO2 – Y – CuO2 – BaO – CuOx. Pada lapisan CuO_x setiap atom Cu dikoordinasikan oleh empat atom oksigen, sedangkan pada lapisan CuO₂ setiap atom Cu dikelilingi oleh lima atom oksigen. Fase non-superkonduktif memiliki atom oksigen terdistribusi pada situs O(1) dan O(5), sehingga strukturnya adalah tetragonal dengan grup ruang adalah P4/Pmmm dimana posisi O(1) dan O(5) sama-sama ditempati oleh oksigen. Pada keadaan superkonduktif posisi O(5) dalam keadaan kosong sementara posisi O(1) terisi hampir penuh bahkan penuh sehingga struktur kisi menjadi orthorhombik dengan grup ruang Pmmm. Pada fase GdBa2Cu3O7 – δ terjadi transisi struktur tetragonal-ortorombik pada kandungan oksigen antara 6,75 - 6,76, sedangkan pada fase YBa2Cu3O7–δ antara 6,47 - 6,49 [3]. Perubahan struktur kisi tersebut sering dihubungkan dengan adanya perubahan penempatan oksigen terutama pada posisi O(1) dan (O5).

Struktur kristal dapat diperoleh dari karakterisasi XRD. Orthorhombik atau tetragonalnya kisi kristal dari superkonduktor fase YBa₂Cu₃O_7–δ dapat dilihat dari adanya pemecahan (splitting) suatu puncak difraksi dari suatu bidang (hkl) pada spektrum difraksi (difraktogram) [1, 4]. Demikian halnya pada fase NdBa₂Cu₃O_7–δ, Yosefov et al. pada 1997 menunjukkan bahwa keadaan orthorhombik atau tetragonalnya struktur kisi kristal dapat dilihat dari adanya pemecahan suatu puncak utama pada spektrum difraksi [5].

Pada artikel ini dijelaskan bagaimana keorthorhombikan (orthorhombicity) unit sel dapat ditunjukkan dari pengukuran dan perhitungan jarak pisah sudut antara dua puncak difraksi utama pada spektrum difraksi fase GdBa2Cu3O7-δ. Untuk itu telah dibuat sampel dari senyawa Gd0.85La0.15Ba2-xSrxCu3O7-δ dengan variasi x = 0,00, 0,05, 0,10, 0,20, 0,30 dan 0,50 [8]. Karena besar jari-jari ionik Ba²⁺ >jari-jari ionik Sr²⁺ yaitu masing-masing adalah 149 dan 132 picometer maka sangat memungkinkan terjadinya perubahan struktur unit sel dan terjadi perubahan keorthorhombikan seiring dengan bertambahnya kandungan Sr. Sebagai akibatnya, terjadi perubahan pola puncak-puncak difraksi pada difraktogram hasil karakterisasi XRD nya.

• 2.    Studi Pustaka

Gambar 2 memperlihatkan difraktogram dari hasil karakterisasi XRD fase YBa₂Cu₃O_{7 – δ} untuk struktur orthorhombik dan tetragonal. Tampak bahwa difraktogram kedua fase adalah berbeda. Pada pola difraksi orthorhombik terjadi redistribusi intensitas puncak pada sudut sekitar 2θ = 32,5, 47, 58 dan 68° dan pemisahan puncak difraksi dalam kasus orthorhombik, misalnya pada bidang (012) dan (102) [1]. Chen, et al. pada 1987 [4] mengungkapkan bahwa terdapat dua fase orthorhombik, yaitu pertama, orthorhombik I ditandai oleh terpisahnya puncak difraksi bidang (200) dan (020) yang mana berimpitan dengan puncak difraksi bidang (006), terpisahnya puncak difraksi antara bidang (013) dan (103) yang mana berimpitan dengan puncak difraksi dari bidang (110). Kedua, orthorhombik II ditandai oleh terpisahnya puncak-puncak difraksi dari bidang (200), (020) dan (006), antara bidang (013), (103) dan (110). Sedangkan, fase tetragonal ditandai oleh berimpitannya puncak-puncak difraksi dari bidang (013) dan (103), bidang (200)

dan (020). Sementara itu, puncak difraksi dari bidang (006) dan (110) masing-masing terpisah dari puncak difraksi bidang (020) dan (013).

Gambar 2. Pola spektrum XRD dari struktur orthorhombik (bawah) dan tetragonal (atas) dari fase YBa2Cu3O7-δ [1].

Hal serupa dengan fase YBa₂Cu₃O_{7 – δ} juga diperlihatkan oleh superkonduktor sistem NdBCO [4], puncak-puncak difraksi utama pada spektrum difraksi. Bidang hkl yang menunjukkan perubahan terhadap parameter kisi kristal adalah bidang (013) dan (103) pada sudut puncak difraksi 2θ antara 3232,8°, bidang (020) dan (200) pada pada sudut puncak difraksi 2θ antara 46-47,3°, dan bidang (123) dan (213) pada sudut puncak difraksi 2θ antara 57,5-58,5°. Pemisahan puncak difraksi dari dua bidang (hkl) menunjukkan perubahan keorthorombikan unit sel Nd-123 (YBa₂Cu₃O_{7 – δ}). Setiap pasangan puncak difraksi di atas disertai oleh puncak tambahan, masing-masing puncak difraksi dari bidang (110), (006) dan (116).

Pola spektrum difraksi dari superkonduktor fase RBa₂Cu₃O_7–δ (R = Nd, Sm, Gd, Y, Ho, dan Er) dimana δ adalah parameter penyimpangan oksigen dengan nilai antara 0 sampai dengan 1 secara umum adalah serupa [3]. Adanya perubahan fase dari fase dengan struktur orthorhombik menjadi tetragonal, perubahan yang paling menonjol adalah perubahan bentuk dan posisi puncak difraksi pada lima daerah sudut Bragg 2θ utama, yaitu : antara 32º sampai 33º, 38º sampai 39º, 45º sampai 49º, 57º sampai 60º, dan 68º sampai 70º.

Perubahan struktur dari orthorhombik ke arah tetragonal sering diungkapkan sebagai destruksi keorthorhobikan. Ada beberapa formula untuk menyatakan destruksi keorthorhombikan tetapi pada intinya sama, yaitu dinyatakan dalam bentuk perbandingan perbedaan antara panjang parameter kisi a dan b dengan jumlah dari panjang parameter bersangkutan [5-7], bedanya hanya pada faktor pengalinya, tergantung pada besar atau kecilnya perbandingan tersebut. Sebagaimana dirumuskan oleh Yossefov et al. 1997 [5] dalam bentuk orthorhombic splitting (OS)

a — b

OS =----x1000                                                           (1)

a + b

Yossefov et al. pada 1997 juga menunjukkan bahwa orthorhombik atau tetragonalnya struktur kisi secara dini dapat diverifikasi dari terpisah atau tidaknya puncak-puncak difraksi utama pada spekrum difraksi. Jarak pisah sudut 2θ antara puncak difraksi dari dua bidang (hkl) dapat diukur langsung dari difraktogram (D°) atau dihitung. Jarak pisah sudut 2θ antara puncak difraksi bidang (200) dan (020) dihitung dengan menggunakan persamaan (2) [5],

Δ2θ=2[arcsin(^)- arcsin(^_a)] (2)

Jarak pisah sudut 2θ antara puncak difraksi dari dua bidang (103) dan (013), (213) dan (123) dapat dihitung dengan menggunakan persamaan (3) dan (4),

Δ 2θ = 2

Δ 2θ = 2

arc sin

— arc sin

(3)

λ arc sin

— arc sin

2

(4)

dengan Δ2θ = jarak pisah sudut 2θ antara dua puncak difraksi dari dua bidang hkl; λ = panjang gelombang sinar-x (Å) yang digunakan; a, b dan c = parameter kisi (Å). Karena pemisahan dua puncak difraksi berhubungan dengan orthorhombik atau tetragonalnya struktur unit sel maka besarnya jarak pisah sudut 2θ antara puncak difraksi dari dua bidang (hkl) akan dapat digunakan sebagai indikator keorthorombikan.

• 3.    Metode Penelitian

Sampel superkonduktor sistem GBCO-123 senyawa fase Gd0.85La0.15Ba2-xSrxCu3O7-δ dengan variasi x = 0,00, 0,05, 0,10, 0,20, 0,30 dan 0,50 disintesis menggunakan metode reaksi padatan dengan pencampuran basah [8]. Bahan awal untuk sintesis senyawa fase Gd_0.85La_0.15Ba_2-xSr_xCu₃O_7-δ adalah serbuk Gd₂O₃, La₂O₃, BaO dan CuO masing-masing dengan kemurnian 99,9%. Semua bahan yang telah ditimbang sesuai dengan komposisi variasi x dilarutkan di dalam HNO3. Larutan diaduk pada hot-plate magnetic stirrer. Sambil diaduk larutan dipanaskan pada suhu 250°C sampai terbentuk gel. Gel dikeringkan pada suhu 300°C selama 6 jam, kemudian sampel yang sudah kering digerus di dalam mortar. Serbuk yang dihasilkan dipanaskan (dikalsinasi) pada suhu 400°C selama 2 jam, kemudian dilanjutkan dengan pemanasan pada suhu 500°C selama 2 jam dan pada suhu 600°C selama 6 jam. Setelah hasil kalsinasi dingin dilakukan penggerusan di dalam mortar, kemudian dipanaskan pada suhu 900°C dalam tungku selama 15 menit. Hasil pemanasan tersebut digerus kemudian dibuat menjadi pelet untuk disintering pada suhu 900°C selama 12 jam.

Sampel dikarakterisasi dengan difraksi sinar-X (difraktometer XPERT-PRO) dengan radiasi CuK α (λ = 1,5425 A). Dilakukan pengukuran sudut difraksi pada rentang 2θ = 10° hingga 80° dan software Match-3 digunakan untuk mengidentifikasi keberadaan puncak-puncak dari fase GBCO-123 dan fase pengotornya [9]. Parameter kisi a, b dan c dari unit sel dihitung dengan metode Rietveld menggunakan software Rietica. Dilakukan perhitungan keorthorhombikan dengan menggunakan persamaan (1) dan jarak pisah antara dua puncak difraksi dari bidang (hkl) terdekat dengan menggunakan persamaan (2) -(4).

• 4.    Hasil Dan Pembahasan
  
  4.1    Hasil XRD

Dari hasil analisis dengan menggunakan software Match-3 dapat ditandai posisi puncak-puncak difraksi dari bidang (hkl) utama dari fase GBCO-123 untuk senyawa Gd₀,₈₅La₀,₁₅Ba2-_xSr_xCu₃O_7-δ .seperti diperlihatkan pada Gambar 3 - Gambar 5. Dari gambar tersebut dapat dilihat tiga daerah sudut difraksi bidang (hkl), yaitu pada sudut 2θ antara 32°-32,8° adalah difraksi dari bidang (213) dan (123), pada sudut 2θ antara 46°-47,3° adalah difraksi dari bidang (020) dan (200) dan pada sudut 2θ antara 57,5°-58,5° adalah difraksi dari bidang (123) dan (213). Tampak terdapat pemisahan antara puncak-puncak difraksi yang mana dapat diukur secara manual.

Gambar 3. Puncak difraksi dari bidang (013) dan (103) dari Gd_0.85La_0.15Ba₂ xSrxCu3O7-δ untuk nilai x: (a) 0,00; (b) 0,05; (c) 0,10; (d) 0,20; (f) 0,30 dan (f) 0,50.

Gambar 4. Puncak difraksi dari bidang (200) dan (020) dari Gd0.85La0.15Ba2-xSrxCu3O7-δ untuk nilai x: (a) 0,00; (b) 0,05; (c) 0,10; (d) 0,20; (f) 0,30 dan (f) 0,50.

Gambar 5. Puncak difraksi bidang (213) dan (123) dari Gd0.85La0.15Ba2-xSrxCu3O7-δ untuk nilai x: (a) 0,00; (b) 0,05; (c) 0,10; (d) 0,20; (f) 0,30 dan (f) 0,50.

Dengan metode Rietveld menggunakan software Rietica dapat diperoleh nilai parameter kisi seperti ditunjukkan pada kolom 2 - 4 pada Tabel 1. Dari nilai parameter kisi tersebut dan dengan menggunakan persamaan (1) dihitung nilai Orthorombic Splitting, hasilnya ditunjukkan pada kolom 5 pada Tabel 1. Sementara itu, posisi puncak-puncak difraksi dari bidang (hkl) utama (Gambar 3-5) ditunjukkan pada Tabel 2.

Tabel 1. Parameter kisi dan nilai Orthorombic Splitting pada masing-masing sampel.
Kandungan	Parameter kisi (Å)			OS
Sr	a	b	c
0,00	3,8925	3,8441	11,6456	0,6256
0,05	3,8966	3,8664	11,7116	0,3890
0,10	3,8997	3,8629	11,7114	0,4741
0,20	3,8908	3,8638	11,6833	0,3482
0,30	3,8685	3,8429	11,5677	0,3320
0,50	3,8831	3,8538	11,6753	0,3787
Tabel 2. Posisi sudut puncak difraksi bidang (hkl) utama dari tiga daerah sudut difraksi.
Variasi Sr	(103)       (013)	Sudut 2θ (o) (200)       (020)		(213)	(123)
0,00	32,584     32,759	46,628	47,250	58,151	58,551
0,05	32,436     32,567	46,575	46,960	57,983	58,231
0,10	32,423      32,582	46,536	47,006	57,960	58,262
0,20	32,501      32,619	46,649	46,995	58,079	58,302
0,30	32,765      32,878	46,933	47,266	58,487	58,702
0,50	32,546     32,673	46,747	47,124	58,198	58,440

Selanjutnya, dari Tabel 2 dapat ditentukan jarak pisah sudut puncak difraksi antara dua bidang (hkl) terdekat hasil pengukuran, seperti ditunjukkan pada Tabel 3. Dengan menggunakan persamaan (2), (3)

dan (4) dapat dihitung jarak pisah Δ2θ antara sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) terdekat, hasilnya seperti ditunjukkan pada Tabel 4.

Tabel 3. Jarak pisah sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) hasil pengukuran dari difraktogram (D°): antara bidang (103) dan (013), (020) dan (200), (123) dan (213).

Variasi Sr	Jarak pisah sudut (D) (o)
	D(103) – (013)     D (020) – (200)       D (123) – (213)
0,00 0,05 0,10 0,20 0,30 0,50	0,211               0,622                0,400 0,131               0,385                 0,248 0,159               0,470                0,302 0,118               0,346                0,223 0,113               0,333                 0,215 0,127               0,377                0,242

Tabel 4. Jarak pisah sudut dua puncak difraksi bidang (hkl) hasil perhitungan (Δ2θ°) dengan menggunakan persamaan (2), (3), (4) dan nilai OS/10.

Variasi Sr	Δ2θ°(103) - (013)	Jarak pisah sudut Δ2θ° Δ2θ°(020) - (200)	Δ2θ°(123) - (213)	OS/10
0,00	0,2006	0,6221	0,3840	0,6256
0,05	0,1432	0,4003	0,2640	0,3890
0,10	0,1650	0,4694	0,3120	0,4741
0,20	0,1320	0,3378	0,2348	0,3482
0,30	0,1000	0,3366	0,2160	0,3320
0,50	0,1200	0,3824	0,2406	0,3787

Dari Tabel 3 dapat dibuat grafik jarak pisah sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) hasil pengukuran dari difraktogram (D°) terhadap kandungan Sr seperti ditunjukkan pada Gambar 6. Sementara itu, dari Tabel 4 dapat dibuat grafik grafik jarak pisah sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) hasil perhitungan dengan persamaan (2), (3) dan (4) terhadap kandungan Sr seperti ditunjukkan pada Gambar 7.

Kandungan Sr

Gambar 6. Jarak pisah sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) hasil pengukuran dari difraktogram.

Gambar 7. Jarak pisah sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) hasil perhitungan

dengan menggunakan persamaan (2), (3), dan (4).

Tampak dari Gambar 6 dan Gambar 7 pola perubahan jarak pisah antara dua bidang difraksi terhadap kandungan Sr adalah serupa. Ini menunjukkan bahwa persamaan (2), (3) dan (4) dapat digunakan sebagai pendekatan untuk menentukan jarak pisah dari dua puncak dari difraksi bidang hkl terdekat. Bila diperhatikan nilai jarak pisah D(020) – (200) pada Tabel 3, Δ2θ(020) – (200) dan OS pada Tabel 4 dibagi dengan 10, tampak nilainya hampir sama. Jika dibuat grafik ketiga parameter tersebut terhadap kandungan Sr diperoleh grafik seperti Gambar 8. Tampak ketiganya memperlihatkan pola yang sama (ketiga parameter berimpitan berhimpitan satu sama lain) seiring dengan bertambahnya kandungan Sr. Dengan demikian terdapat indikasi bahwa jarak pisah antara puncak difraksi dari dua bidang (hkl) terdekat pada puncak-puncak difraksi utama dari spektrum XRD, persamaan (2) yang dibuat oleh Yossevof et al. [5] dapat digunakan sebagai indikator dari keorthorhombikan struktur kisi dari senyawa senyawa Gd0,85La0,15Ba2-xSrxCu3O7-_δ.

Gambar 8. Pola perubahan jarak pisah D, Δ2θ dan OS/10.

• 5.    Kesimpulan

Telah dilakukan pengukuran dan perhitungan jarak pisah antara sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) terdekat pada puncak-puncak difraksi utama pada spektrum XRD dari fase Gd0,85La0,15Ba2-_xSr_xCu₃O_7-δ. Diperoleh bahwa, dengan bertambahnya kandungan Sr pola perubahan nilai jarak pisah sudut puncak difraksi bidang (hkl) terdekat hasil dari pengukuran dan perhitungan sama dengan pola perubahan nilai keorthorhombikannya (orthorhombicity). Hasil pengukuran dan perhitungan nilai jarak pisah antara sudut puncak difraksi untuk bidang (020) dan (200) hampir sama dengan sepersepuluh dari

nilai keorthorhombikan (OS/10). Oleh karena itu, dapat diambil kesimpulkan bahwa nilai jarak pisah antara sudut puncak difraksi dari dua bidang (hkl) terdekat pada puncak-puncak difraksi utama pada spektrum XRD fase Gd_0,85La_0,15Ba_2-xSr_xCu₃O_7-δ dapat digunakan sebagai indikator keorthorhombikan struktur kristal GdBa2Cu3O7–δ.

Ucapan terima kasih

Saya sampaikan ucapan terima kasih kepada FMIPA Universitas Udayana yang telah memberikan dukungan dana untuk penelitian ini. Demikian juga kepada Laboratorium Fisika Material Program Studi Fisika FMIPA Universitas Udayana atas fasilitas yang diberikan sehingga penelitian ini dapat dilakukan dengan baik.

Pustaka

• [1]    M. Aravinda M. Kini, U. Geiser, Huey-Chuen I. Kao, K. Douglas Carlson, Hau H. Wang, Marilyn, R. Monaghan, J.M. Williams, High- T, Superconductors: Selective Preparation and Characterization of Tetragonal and Orthorhombic (93 K Superconductor) Phases of YBazCu3O7-δ, Znorg. Chem. Vol. 26, 1987, pp. 1834-1836.

• [2]    P. Benzi, E. Bottizzo, N. Rizzi, Oxygen Determination From Cell Dimensions in YBCO Superconductors, Journal of Crystal Growth , Vol. 269, 2004, pp. 625–629.

• [3]    W. Wong-Ng, L. P. Cook, H. B. Su, M. D. Vaudin, C. K. Chiang, D. R. Welch, E. R. Fuller, Jr, Z. Yang, L. H. Bennett, Phase Transformations in the High Tc Superconducting Compounds, Ba₂RCu₃O_7-δ (R = Nd, Sm, Gd, Y, Ho, and Er), J. Res. Natl. Inst. Stand. Technol., Vol. 111, 2006, pp. 41-55.

• [4]    I-Wei Chen, S.J. Keating, C.Y. Keating, X. Wu, J. Xu, P.E. Reyes-Morel, and T.Y. Tien, Structural Behavior and Superconductivity of YBa₂Cu₃O_x, Solid State Communications, Vol. 63 (l1), 1987, pp. 997-1001.

• [5]    P. Yossefov, G.E. Shter, G.M. Reisner, A. Friedman, Y. Yeshurun, G.S. Grader, Relationship of Solubility Parameter (x), Powder Properties And Phase Formation in the Nd_1+xBa_2-xCu₃O_6.5+x/2+δ system, Physica C, 1997, Vol. 275, pp. 299-310.

• [6]    C. Rial, E. Mora, M. A. Alario-Franco, U. Amador, N.H. Andersen, Structural and superconducting properties of La_2-xNd_xCuO_4+y (0≤x≤0.5) prepared by room temperature chemical oxidation, Physica C, Vol. 281, No.2, pp. 781-782.

• [7]    F. Licci, A. Gauzzi., M. Marezio, G. P. Radaelli, R.C. Masini, C. Chaillout-Bougerol, Structural and Electronic Effects of Sr Substitution for Ba in Y(Ba1-xSr)2Cu3Ow at Varying w, Physical Review B, 1998, Vol. 58, No. 22, pp. 209-217.

• [8]    I K. Wahyu S. P., Sintesis Senyawa Gd0.85La0.15Ba2-xSrxCu3O7-δ Dengan Variasi Molar 0<x≤ 0,50 Menggunakan Metode Reaksi Padatan Dengan Pencampuran Basah (Wet Mixing), Skripsi, PS Fisika FMIPA Universitas Udayana, 2020 (in press).

• [9]    M. Sumadiyasa, I G A. Putra Adnyana, N. Wendri, P. Suardana, Synthesis and Characterization of GLBCO-123 Phase: Gd1-xLxBa2Cu3O7-δ (x=0.0 - 0.5), Journal of Materials Science and Chemical Engineering, 2017, Vol.5, pp. 49-57. https://doi.org/10.4236/msce.2017.511005.

• [10]    M. Sumadiyasa, I G A. Putra Adnyana, I G A. Widagda, W G Suharta, Study synthesis of (La1-_xGd_x)Ba₂ Cu₃O_7-δ Superconductors at Low Temperature, Journal of Physics, Conference Series, 2016, Vo. 725, 012001. https://doi.org/10.1088/1742-6596/725/1/012001.

46